鐵電體的晶體極化與電場的關係—電滯回線

①極化強度的取向隻有兩(liang) 種可能（即沿某軸的正向或負向）。

②在沒有外電場時，晶體(ti) 總電矩為(wei) 0（能量*低）。

1.極化強度的變化

當電場施加於(yu) 晶體(ti) 時，沿電場方向的電疇擴展，變大；而與(yu) 電場反平行方向的電疇則變小。極化強度隨外電場增加而增加，oA段曲線。

電場強度繼續增大，最後晶體(ti) 電疇方向都趨於(yu) 電場方向，類似於(yu) 單疇，極化強度達到飽和，這相當於(yu) 圖中C附近的部分。

2.自發極化強度Ps

極化強度達到飽和後，再增加電場，P與(yu) E成線性關(guan) 係，將這線性部分外推至E=0時的情況，此時在縱軸P上的截距稱為(wei) 飽和極化強度或自發極化強度Ps。

3.剩餘(yu) 極化強度

如果電場自圖中C處開始降低，晶體(ti) 的極化強度亦隨之減小。在零電場處，仍存在剩餘(yu) 極化強度Pr。這是因為(wei) 電場減低時，部分電疇由於(yu) 晶體(ti) 內(nei) 應力的作用偏離了極化方向。但當E=0時，大部分電疇仍停留在極化方向，因而宏觀上還有剩餘(yu) 極化強度。

4.矯頑電場強度

當電場反向達到-Ec時，剩餘(yu) 極化全部消失。

反向電場繼續增大，極化強度才開始反向。Ec常稱為(wei) 矯頑電場強度。